超声平面阵全聚焦三维成像方法
Three-dimensional imaging based on the ultrasonic planar array-total focusing method
责任编辑: 叶佩
收稿日期: 2022-10-14 修回日期: 2023-08-8
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Received: 2022-10-14 Revised: 2023-08-8
作者简介 About authors
张邦(1991-),男,工程师,毕业于长安大学,主要从事铁路工程无损检测研究工作。Email:
针对全矩阵—全聚焦成像数据量大与后处理效率低的问题,提出使用平面阵全聚焦(PATFM)方法对平面阵数据进行成像。通过分析全聚焦成像算法特点,结合体平面阵波场特征,使用程函方程计算下行平面阵波前时间,基于延时叠加原理,利用上下行超声波传播时间改进全聚焦成像公式,针对平面阵推导指向性和扩散校正系数,对平面阵下方较大范围的成像点进行聚焦成像。利用FieldⅡ仿真,对比了相控扫描成像、全矩阵数据采集与全聚焦成像以及平面波数据采集与全聚焦成像3种成像方法。结果表明,平面阵全聚焦成像方法可以对单次平面阵数据进行大范围聚焦成像,在获得相应精度的同时,大大提高了计算效率,为阵列式声波三维成像提供了可行的技术手段。
关键词:
Given large data volumes and low post-processing efficiency of full matrix capture-total focusing imaging,this study proposed a planar array-total focusing method(PATFM) for the imaging of planar array data.First,the wave front time of the downgoing planar array was calculated using the eikonal equation based on the characteristics of both the total focusing imaging algorithm and the planar array wave field.Then,the total focusing imaging formula was improved using the upgoing and downgoing ultrasonic propagation time based on the delay superposition principle.Finally,focusing imaging was performed on a wide range of imaging points below the planar array aiming at the derived directivity and diffusion correction coefficient of the planar array.Through Field II simulation,the PATFM was compared with three imaging methods,including phase-controlled scanning imaging,full matrix capture-based total focusing imaging,and plane wave capture-based total focusing imaging.The results show that the PATFM can be used for large-range focusing imaging of single planar array data,greatly improving the computational efficiency while obtaining corresponding accuracy.Therefore,this study provides a feasible technical means for 3D imaging of array acoustic waves.
Keywords:
本文引用格式
张邦.
ZHANG Bang.
0 引言
超声成像检测(UT)方法在医学、无损检测领域应用广泛,随着相控超声检测(PAUT)的出现,该方法以其探测范围广、分辨率高、灵敏度高等优势被广泛认可,在应用中已出现成熟的设备以及相关的规范和标准[1]。
自适应或基于逆散射的方法能有效提高成像的分辨率和对比度,但会抑制背景散斑的强度,且需要较强的算力支持,而神经网络方法距实用还有较大的差距。此外,波束合成方法无法实现探测空间的全成像点聚焦成像,而基于延时叠加的平面波成像方法仅能对平面波区域进行成像,对平面波区域外侧的范围只能通过控制波速偏转进行成像。
本文从全聚焦方法原理出发,研究基于平面波数据的全成像点聚焦成像方法。利用换能器阵列发射平面波信号,平面波信号经介质内部探测对象反射,由面阵中各个阵元独立接收。通过求解程函方程得到面阵发射的平面波传播时间改进全聚焦成像公式,将各阵元独立接收的数据延时叠加,对三维空间所有成像点进行聚焦成像。
1 全聚焦三维成像
1.1 三维全矩阵数据采集
使用M行N列的面阵换能器阵列可采集全矩阵数据。面阵中每个换能器具有发射和接收超声信号的功能。采集过程如图1所示,首先激发第1行1列的阵元发射超声波,所有M×N个阵元接收信号,其中第m行n列阵元接收到的数据记为R(1,1,m,n)(1≤m≤M,1≤n≤N)。然后依次按行或列逐步增加的顺序激发i行j列(1≤i≤M,1≤j≤N)阵元激发超声波,所有阵元接收信号得到数据R(i,j,m,n)。
图1
重复上述过程完成所有阵元发射、接收信号得到三维全矩阵数据如图2所示。其中R(i,j,m,n)为第i行j列阵元发射,m行n列阵元接收到的每个采样时间点的信号幅值。
1.2 三维全聚焦成像
对于全矩阵数据三维全聚焦成像,首先要确定三维成像区域,根据分辨率划分成像网格点,利用全矩阵数据在每个成像点聚焦成像。
如图3所示,以面阵中心为原点建立直角坐标系,x、y为面阵行、列方向;z为介质方向;成像点P坐标为(xp,yp,zp);发射阵元S中心点坐标为(xs,ys,zs);接收阵元G中心坐标为(xg,yg,zg),则声波从发射阵元S到成像点P的传播时间ts和成像点P到接收阵元G的传播时间tg分别为:
图3
则双程传播总时间t=ts+tg。
对全矩阵数据中所有收发记录R(i,j,m,n)中索引插值求得t时刻的振幅值累加求和,可得到成像点P时刻的成像幅值Ip,计算公式如下:
式中:Ri,j,m,n为i行j列阵元S发射,m行n列阵元G接收的单道记录;ts,p,g为发射阵元S到成像点P到接收阵元G的传播时间之和。
对探测区域中所有成像点的成像值Ip归一化显示即可得到探测区域的三维探测结果。
2 平面阵全聚焦三维成像
平面阵数据采集与全矩阵数据采集均使用所有的阵元接收信号,二者的区别在于波场的发射过程不同。全矩阵采集通过单阵元发射球状扩散的波场信号,需要进行N(阵元数)次采集,而平面阵采集时,所有阵元同步发射产生平面波信号,只需要进行1次数据采集即可。为实现对平面阵数据成像,需要结合平面波传播时间特点进行聚焦成像。
2.1 面阵激发的时间特征
各向同性介质中声波方程如下:
式中:φ为质点位移;V为介质中声波传播速度;t为时间;
图4
由于波场传播的差异,无法对平面波数据使用全聚焦成像法则进行成像,首先需要针对平面波场计算平面阵声波到达成像点的时间。
2.2 快速步进法计算下行波时间
快速步进法(fast marching method,FMM)基于程函方程计算波场传播时间,本文利用程函方程求解平面阵中所有阵元同步激发时的平面波传播时间。三维情况下程函方程[15]为
式中:t为声波传播时间;s为声波在介质中传播的慢度(速度的倒数)。
FMM方法使用迎风差分格式和窄带法求解程函方程,式(4)使用迎风有限差分格式[15]为
式中:
迎风格式计算网格节点处的传播时间的实现过程如图5所示,将网格划分为3个区域,即上风区、窄带区以及下风区。上风区(图中黑点区域)为已计算完成的区域,该区域网格节点处的时间为振源经过该点时的最小时间。窄带区(图中灰点区域)为波前面网格点,按式(6)计算网格点最小传播时间,通过排序方法取该区域最小时间点划分到上风区。下风区(图中白点区域)为待计算时间的网格节点区域。
图5
计算开始时,将面阵中各个阵元点同时激活,赋初始值为0,其他网格点赋值为无穷大,计算过程中波前面逐渐向外扩散传播,计算完成后,所有网格节点时间均为声波从平面阵到各网格节点传播的最小时间。该方法还可用于相控波场传播时间的计算,通过给面阵中各阵元不同延时的初值还可以计算不同偏转角度的平面波到达时。
建立长宽4 m、深10 m、速度4 500 m/s的简易模型,在模型顶面设置长宽为28 cm的7×7平面阵激发超声平面波,在x=2和z=5的位置提取等时切片如图6所示。
图6
图6
平面波传播等时面切片 a—垂直切片;b—水平切片
Fig.6
Slice diagram of plane wave direct wave front isochron a—vertical slice;b—horizontal slice
2.3 面阵全聚焦三维成像
根据全聚焦成像式(2),其核心思想是求得声波从发射阵元到成像点再到接收阵元的传播时间t(s,p,g),再从全矩阵数据中的每一道记录计算t时刻的振幅值累计求和。然而平面阵换能器激发的平面波传播到成像点的时间并不能使用简单的式(2)计算得到。
本文针对各向同性均匀介质中的缺陷、空洞的全矩阵—全聚焦成像检测提出改进方法,采用面阵采集,优化成像公式。平面阵全聚焦成像过程如图7所示,平面换能器阵列中所有阵元同步激发产生平面波向下传播,平面波在探测对象处—产生反射,此时反射点可以看作次级振源,反射回的波场被所有阵元独立的接收,得到平面阵数据R(m,n)。因此,超声波的发射过程可以利用FMM方法求解程函方程可得到平面波到成像点的传播时间ts,而从成像点到接收阵元的传播时间tg则可以沿用前文计算式(1)得到,则声波双程传播总时间t=ts+tg。
图7
对平面阵数据中所有接收记录R(m,n)中索引插值求得t时刻的振幅值累加求和可得到成像点P时刻的成像幅值Ip,计算公式[16]如下:
式中:Rm,n为m行n列阵元接收的单道记录;ts,p,g为发射阵元S到成像点P到接收阵元G的传播时间之和。对探测区域中所有成像点的成像值Ip归一化显示即可得到探测区域的三维探测结果。
对于各向同性均匀介质,用于计算传播时间ts,p,g的声速模型可以通过在检测面测试得到。若检测对象介质复杂,还需要更进一步的优化超声传播时间计算方法。
2.4 全聚焦成像数据校准
从全聚焦成像式(2)和(7)中可以看出,全矩阵数据或平面阵数据全部参与了成像点的成像值计算,然而,由于超声换能器的指向性特点,其能量分布在不同的方向上强度也不同,需要进行校准。超声波发射过程是整个平面阵激发,需要使用面阵校准,接收过程是单个阵元单独接收,需要进行单阵元校准。
1)指向性校准。对于M×N面阵,可以看做M列长度为Ln的线阵元复合而成,其中M阵元方向为x,N阵元方向为y,沿介质方向为z。如图8所示Ln为N阵元方向长度,α为成像点在面阵平面投影与x方向的夹角,θ为成像点与面阵中心在面阵平面的夹角。
图8
则线阵元指向性函数[16]为
式中:k为波数,k=2π/λ,对于均匀的线阵,其指向性函数[17]为
式中:M为面阵的行数;d1为线阵元之间的间距。复合面阵指向性函数[17]为
当校正接收波场时,采用单阵元指向性校正公式[16]:
式中:Dg为接收波场指向性;a为阵元宽度;β为成像点与接收阵元在z方向的夹角;λ为超声波在介质中传播波长。
2)传播衰减校准。三维空间中声波由发射点到接收点的幅值衰减与传播距离dg之间的关系为
式中:A0表示发射信号幅值;Ax为声波传播距离dx衰减后的幅值。
由面振源发射声波到成像点P处的声波衰减系数[16]为
式中:ds为m行n列阵元到成像点距离;dg为成像点到m行n列接收阵元的距离。
总的校准系数[16]可表示为
校准后的全聚焦公式[16]为:
3 仿真试验
图9
图9
Field Ⅱ 仿真三维成像切片
a—相控扫描成像剖面;b—双全法成像剖面;c—平面阵全聚焦成像剖面
Fig.9
Field Ⅱ simulation 3D imaging slice diagram
a—phased scan imaging profile;b—FMC-TFM imaging profile;c—PATFM 3D imaging profile
图10
图10
全聚焦三维成像
a—三维模型;b—双全法三维成像;c—平面阵全聚焦三维成像
Fig.10
TFM 3D image
a—3D model;b—FMC-TFM 3D imaging;c—PATFM 3D imaging
设置灰岩声波速度v = 4 500 m/s,采用7×7换能器阵列进行探测,换能器中心频率f0 = 45 kHz,采样频率为fs = 1 MHz,阵元间距0.05 m,阵元大小0.04 m;采用正弦脉冲激励,激励窗口为2个周期。
分别使用面阵发射延迟相控扫描成像、全矩阵采集—全聚焦成像与平面阵采集—全聚焦成像进行数据采集仿真与成像。
首先模拟针对该模型使用相控扫描成像,利用面阵换能器聚焦特性进行,采用延迟发射的方式控制波速偏转角度,沿x方向对面阵换能器下方-50°~50°范围进行扫描成像,成像结果如下图9a。
表1 全矩阵全聚焦成像与平面阵全聚焦成像对比
Table 1
项目 | 全矩阵—全聚焦 FMC-TFM | 平面阵—全聚焦 PA-TFM |
---|---|---|
采集次数 | 49 | 1 |
数据量/KB | 46894.5 | 957 |
聚焦耗时/s | 1195.8 | 94.6 |
表1中聚焦计算使用Intel Xeon Silver 10核处理器,计算主频2.2 GHz。平面阵全聚焦成像耗时包含了FMM方法计算平面波传播时间的耗时64.7 s,总耗时大约是双全法计算时间的1/10,若探测对象为速度接近的均匀各向同性完整岩体,该计算过程还可以通过给定时间表进行替换,计算速度还可以进一步提升。
由于面阵换能器大小有限,而探测范围较大,探测结果中溶腔异常与实际模型相差较大,为提高探测精度,增加换能器规模。本文使用16×16换能器阵对相同模型进行仿真模拟,使用平面阵全聚焦方式成像结果如下图11,图中红框为模型位置,设置色标阈值为[150,800]时,三处反射能量团能范围基本与模型吻合,相比7×7面阵换能器成像精度大大提高。
图11
4 结论
本文从全聚焦方法原理出发,提出基于平面阵数据的全成像点聚焦成像方法(PATFM),采用平面阵激发超声平面波,各阵元独立接收信号得到平面阵数据。通过求解程函方程得到超声波传播时间改进全聚焦成像公式对平面阵数据延时叠加进行聚焦成像。
使用双全法和平面阵全聚焦方法相比相控扫描成像均可以对面阵前方一定角度范围内全成像点进行聚焦成像。相比双全法成像,平面阵全聚焦成像的数据采集过程大大的简化,而且极大地减少了数据量与成像计算时间。
平面阵全聚焦方法通过单次数据采集成像,相比双全法的全矩阵数据叠加,成像能量和信噪比会有所降低,后续可以通过换能器发射延迟使平面波方向偏转,再结合全聚焦成像的方法提高成像精度与范围。该方法同样适用于线阵全聚焦方法,可对多条线阵采集的数据进行三维成像。
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概述了双全法[全矩阵捕获(FMC)和全聚焦法(TFM)]相比于常规PAUT(相控阵超声检测)的优势,探索了可替代的数据采集成像技术,研究了关键参数的校验方法并分析了典型的应用案例,可望为双全法一般用法的标准化提供有益借鉴。
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Medical ultrasound imaging is conventionally done by insonifying the imaged medium with focused beams. The backscattered echoes are beamformed using delay-and-sum operations that cannot completely eliminate the contribution of signals backscattered by structures off the imaging beam to the beamsum. It leads to images with limited resolution and contrast. This paper presents an adaptation of the Capon beamformer algorithm to ultrasound medical imaging with focused beams. The strategy is to apply data-dependent weight functions to the imaging aperture. These weights act as lateral spatial filters that filter out off-axis signals. The weights are computed for each point in the imaged medium, from the statistical analysis of the signals backscattered by that point to the different elements of the imaging probe when insonifying it with different focused beams. Phantom and in vivo images are presented to illustrate the benefits of the Capon algorithm over the conventional delay and-sum approach. On heart sector images, the clutter in the heart chambers is decreased. The endocardium border is better defined. On abdominal linear array images, significant contrast and resolution enhancement are observed.
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