起伏地形下地面瞬变电磁法三维正演数值模拟研究
中煤科工集团西安研究院有限公司,陕西 西安 710077
Three dimensional numerical simulation of transient electromagnetic method in undulating terrain
Xi’an Research Institute, China Coal Technology and Engineering Group, Xi’an 710021,China
责任编辑: 沈效群
收稿日期: 2017-07-28 修回日期: 2017-10-18 网络出版日期: 2018-08-05
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Received: 2017-07-28 Revised: 2017-10-18 Online: 2018-08-05
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作者简介 About authors
马炳镇(1984-),男,宁夏固原人,硕士,从事电磁法勘探研究工作。Email:
瞬变电磁法在地形条件复杂的地区应用时,勘探效果往往不理想,究其原因,主要是忽略地形因素影响致使解释结果偏差较大。笔者采用三维时域有限差分法模拟起伏地形下瞬变电磁响应,通过麦克斯韦方程直接导出瞬变电磁扩散方程,引入虚拟位移电流项构建时域有限差分方程。首先,针对均匀半空间模型的计算结果与解析解进行对比,检验本文算法精度;然后,模拟分析了山峰、沟谷模型的地形响应特征,得出早期信号表现为两种特征,沟谷地形,早期“前段”较正常地形感应电动势值减弱,导致“假高阻异常”,早期“后段”较正常地形感应电动势值值增强,导致“假低阻异常”,山峰地形特征恰好相反,至晚期地形影响呈逐渐减弱的趋势;最后,通过实测数据证实正演模拟结果的正确性。研究结果对地形效应识别及校正工作具有较好的参考意义。
关键词:
Transient electromagnetic method, in the area of poor terrain conditions, the transient electromagnetic prospecting method is often not good, the reason: ignore the influence of the terrain factors, resulting in a larger deviation of interpretation results . In this paper, by using the finite difference time domain method to simulate the terrain of transient electromagnetic response, The transient electromagnetic diffusion equation is derived directly from the Maxwell equation, and the finite difference time domain finite difference equation is constructed by introducing the virtual displacement current. First, the analytical model of homogeneous half space solutions were compared with the results of the calculation, test the algorithm accuracy; then, Simulation analysis of the peaks and valley terrain model response characteristics, It?concluded?that the early signal performance for two kinds of features, the front valley terrain, earlier than normal terrain induced electromotive force value decreased, resulting in false high resistivity anomaly, early after than the normal terrain induced electromotive force value increased, resulting in false low resistivity anomalies, mountain terrain features on the contrary, late signal terrain effect gradually weakened; finally, the measured data prove the correctness of this simulation results. The research results have good reference significance for terrain effect recognition and correction.
Keywords:
本文引用格式
马炳镇.
MA Bing-Zhen.
0 引言
正演模拟是研究瞬变电磁法响应规律的一种有效途径,近些年,该方法的正演模拟得到快速的发展,如2.5维的有限差分和有限元法、三维积分法、时域有限差分法[8,9,10]。在有限差分和时域有限差分正演方面,宋维琪等[11]采用电偶源进行瞬变电磁三维正演计算;肖怀宇[12]、陈丹丹[13]等以改进的Du Fort-Frankel有限差分形式为基础构建了三维时间域算法,其采用均匀半空间瞬变电磁场的解析解为初始条件进行迭代计算;岳建华、杨海燕[14]等采用电偶激励源对矿井瞬变电磁进行三维时域有限差分正演计算;孙怀凤等[15]采用将矩形回线源电流密度加入麦克斯韦方程组的安培环路定理方程,实现了回线源瞬变电磁激发源加载。在计算区域内,通过电流源的激发和电磁场在有耗媒质中的传播特性形成一次场,这样就可以考虑地表模型复杂时进行三维模拟计算。笔者是在孙怀凤等的研究基础上,模拟分析了山峰、沟谷地形条件下的地面瞬变电磁法响应特征。
1 三维正演方法
1.1 控制方程
均匀、有耗、非磁性媒质中的麦克斯韦方程组为
其中:E为电场强度,H为磁场强度,B为磁通量密度,σ为电导率,ε为介电常数,t为时间。
通过方程 (1),可得到电场的扩散方程以及类似的磁场的扩散方程:
γ具有介电常数的量纲,本文称其为虚拟介电常数,包含γ的项具有电流的量纲,称为虚拟位移电流。
引入虚拟位移电流后的麦克斯韦方程组时域有限差分离散与方程(1)的离散方式类似。
在直角坐标系中对Maxwell方程组写成分量的形式为
Wang & Hohmann在研究三维问题时给出了一种显式包含方程(1)中第四方程的方法:对于磁场的计算,可以通过电场先求解Hx和Hy,然后通过这两个分量以及Maxwell方程组中的第四方程来求解磁场的Hz分量。这种对电磁场的低频近似处理保证了磁通连续性定理在磁场求解过程中一直存在。将方程(5)变形并考虑电场与磁场的基本本构关系B=μH,可得磁场分量表达式:
方程(6)、(7)即为无源区域电磁场计算的基本方程。
1.2 有限差分离散
采用如图1所示的Yee晶胞格式和坐标系进行网格离散,每一个电场(磁场)分量均由4个磁场(电场)分量包围,电场和磁场在空间中交替出现。对于时间采样,同一时刻仅有电场或磁场进行采样,在时间轴上,电场和磁场交替采样,均匀时间网格划分时,采样间隔为半个时间步。
图1
以差分代替微分就可以对基本方程进行求解,由于Euler前向差分是有条件稳定的,对离散时间步的要求比较严格,因而在进行空间离散时采用后向差分。均匀网格划分时,电(磁)场的时间采样恰好在两相邻磁(电)场采样时刻的中心,因而在进行时间离散时采用中心差分。以f(x,y,z,t)表示电场或磁场在直角坐标系中的某一分量,采用表1中给出的时间和空间采样约定,得到电磁场各分量一阶偏导数的差分表达式:
表1 Yee元胞中的各分量的空间和时间采样约定
电磁场分量 | 空间分量采样 | 时间采样 | ||
---|---|---|---|---|
x坐标 | y坐标 | z坐标 | ||
Ex | i+1/2 | J | k | |
Ey | i | j+1/2 | k | n |
Ez | i | J | k+1/2 | |
Hx | i | j+1/2 | k+1/2 | |
Hy | i+1/2 | J | k+1/2 | n+1/2 |
Hz | i+1/2 | j+1/2 | k |
磁场的z分量采用了式(12)的离散形式,构成了瞬变电磁场在有耗媒质中传播的电场和磁场的时域有限差分格式。
2 结果验证
图2
3 地形影响特征正演模拟分析
起伏地形表现为沟谷和山峰特征,本次研究主要分析以上地形条件下的地面瞬变电磁信号特征。模型设计中发射回线源为水平状的正方形,沟谷和山峰地形分别位于回线中心区域,采用大回线回线内工作装置(当前采用该装置在回线源中心1/94/9面积区域进行数据采样),通过正演模拟计算地表面附近的电磁响应,如图3所示。
图3
3.1 沟谷地形均匀介质模型
图4所示为沟谷模型的剖面,模型介质的ρ=100 Ω·m,发射回线为600 m×600 m,发射电流为1 A,沟谷采用规则的楼梯台阶来模拟(单个台阶高差及水平宽度均为10 m),深度H=100 m,底部宽度为80 m,测点命名1、2至5,分别示意沟肩(距沟边50 m)、沟边、半坡、沟脚、沟底中间位置。
图4
图5为沟谷模型与水平地形模型不同位置的感应电动势$\partial$Bz/$\partial$t响应曲线(水平地形以上测点均位于地表z=0位置)。从图中可以看出,沟肩位置与水平地形的感应电动势二次场响应曲线基本重合,两者差异甚微;沟边测点与水平地形的感应电动势二次场响应曲线早期存有较小差异,晚期基本重合;半坡测点谷与水平地形的感应电动势二次场响应曲线早期差异略有增大,晚期重合;沟脚测点与水平地形的感应电动势二次场响应曲线早期差异较明显,晚期重合;沟底中间测点与水平地形的感应电动势二次场响应曲线早期差异较大,晚期重合。随沟肩逐渐至沟谷底部,整体呈差异逐渐增大的趋势,即“低阻异常”幅值增大,地形影响随沟谷的深度的增加而增大。
图5
早期信号畸变又表现为两种特征,早期“前段”较水平地形表现为信号强度“减弱”的特征,且沟谷越深信号强度“减弱”越大;早期“后段”信号较水平地形表现为信号强度“增强”的特征,且沟谷越深信号强度“增强”越大,转换为视电阻率后表现为“低阻异常”特征。
为了更明显地展现地形影响特征,引入地形影响因子参数α,即起伏地形下测点的ρs与水平地形对应的ρs比值(以上均为晚期视电阻率):
图6为不同沟谷模型地形影响因子断面, 图上端为地形示意。可以看出:早期“前段”信号沟谷地形为正影响,即“高阻异常”;早期“后段”信号地形影响因子小于1,说明“早后期”信号沟谷地形为负影响,即“低阻异常”;至晚期信号地形影响因子逐渐趋近于1,说明晚期地形影响逐渐较小,可以忽略。另外,沟谷规模越大,地形影响越严重,且沿沟谷中心向左、右两侧延伸时地形影响逐渐减弱。
图6
3.2 山峰均匀介质模型
图7所示为山峰模型剖面,介质ρ=100 Ω·m,发射回线源为600 m×600 m,发射电流为 1 A,其剖面示意图相对高差为H=100 m,测点命名1、2至5,分别示意峰底(距山峰边50 m,)、峰脚、半坡、峰顶、峰顶中间位置(从左向右依次)。
图7
图8为山峰模型与水平地形模型不同位置的感应电动势$\partial$Bz/$\partial$t曲线。可以看出:峰底位置,两者的感应电动势二次场响应曲线基本重合,差异甚微;峰脚位置,两者的响应曲线早期存有较小差异,晚期基本重合;半坡位置,两者的感应电动势二次场响应曲线早期差异略有增大,晚期亦重合;峰顶位置,两者的响应曲线早期差异较明显,晚期亦重合;峰顶中间位置,响应曲线早期差异较大,晚期亦重合。随峰底至峰顶中间,整体呈差异逐渐增大的趋势。
图8
图9为不同山峰模型地形影响因子电性断面(采用式(13)生成)。可以看出:早期“前段”信号地形影响因子小于1,为“负影响”,即生成“低阻异常”;早期“后段”信号地形影响因子大于1,为“正影响”,即生成“高阻异常”;至晚期信号地形影响因子逐渐趋近于1,说明至晚期地形影响逐渐较小,可以忽略。另外,如果山峰规模越大,地形影响表现的越严重,且山峰中心向左、右两侧延伸时地形影响逐渐减弱。
图9
4 地形影响实测数据分析
实例1位于陕西省彬县的某侏罗系煤田矿井,勘探目标层埋深约700 m,施工采用瞬变电磁法大回线装置,边长为700 m×700 m。
实测数据生成的视电阻率拟断面如图10所示(受关断时间影响,导出的实测数据早期前段已被截去),图上方的红色倒三角及编号示意测点及地表标高,可见断面横跨深度约200 m沟谷,沟谷两侧地形相对较为平坦,沟谷的正下方有明显的“低阻异常”分布,且分布形态与沟谷地形有密切关联。
图10
实例2位于山西省河津市王家岭矿井,探测目标层最大埋深约600 m,施工亦采用瞬变电磁法大回线装置,边长为600 m×600 m。实测数据生成视电阻率拟断面如图11所示,通过示意地表标高的红色倒三角可看出,地形呈“波状”起伏,存有3处连续分布的沟谷,其左、右两侧的沟谷规模较大,深度约150 m沟谷,沟谷与 “低阻异常”有明显的相关性,且沟谷规模越大低阻异常幅值越强。以上实测数据反映情况同正演结果近一致,亦可说明本文正演计算结果正确。
图11
5 结论
笔者采用时域有限差分算法对起伏地形下瞬变电磁法响应进行了正演模拟计算,依据实测数据证实本次正演模拟结果正确,得出的结论如下:
1) 起伏地形对地面瞬变电磁响应结果影响较大,推断解释时若不考虑地形因素影响亦可能导致结论错误。
2) 起伏地形条件下地面瞬变电磁响应信号,早期表现为两种特征。沟谷地形,早期“前段”数据较正常地形$\partial$Bz/$\partial$t值减弱,导致“假高阻异常”,早期“后段”数据较正常地形$\partial$Bz/$\partial$t值增强,导致“假低阻异常”;山峰地形恰好相反。
3) 地形影响特征表现为,早期影响较为严重,至晚期影响呈逐渐减弱趋势。
参考文献
大定源瞬变电磁法矩形发射回线激发的电磁场
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